发布时间 : 星期一 文章电磁场与微波技术第2章 - 图文更新完毕开始阅读9a5465ed172ded630b1cb69f
第2章传输线理论
对于无耗线Z0为实数,而上式中括号内第三与第四项之差为虚数,因此上式变为
Ui(z)2P(z)?(1??(z))?Pi(z)?Pr(z)2Z0入射波功率,两者之比|Γ(z)|2为功率反射系数。
2(2―3―26)
式中Pr(z)和Pi(z)分别表示通过z点处的反射波功率和
第2章传输线理论
式(2―3―26)表明,无耗传输线上通过任意点的传输功率等于该点的入射波功率与反射波功率之差。由于是无耗线,因此通过线上任意点的传输功率都是相同
的,即传输线始端的输入功率等于终端负载吸收功率,也等于电压波腹点或电压波节点处的传输功率。为了简便起见,一般在电压波腹点或电压波节点处计算传输功率,即
1P(z)?U2maxImin1Umax?K2Z02(2―3―27)
第2章传输线理论
式中|U|max决定传输线线间击穿电压Ubr,在不发生击穿情况下,传输线允许传输的最大功率称为传输线的功率容量,其值应为
1UbrPbr?2Z0功率容量愈大。
2(2―3―28)
可见,传输线的功率容量与行波系数K有关,K愈大,
第2章传输线理论
2―4 均匀无耗传输线工作状态的分析
一、行波工作状态(无反射情况)
由式(2―3―18)可以得到传输线上无反射波的条件为
ZL=Z0
状态时沿线电压和电流的表达式为
(2―4―1)
此时,令式(2―2―14)中右边第二项为零,便得到行波